(начал выкладывать 15.05.2017) Это продолжение страницы gravity-3.html

Теория сверхблизкой, близкой и дальней гравитации нейтральных "масс" и "зарядов" с учетом их "массы".
Продолжение.

Вернёмся к теории, рассмотрим два тела радиусами R1, R2 очень близко расположенных на расстоянии от поверхностей d << Ri друг друга, имеющих массы m1, m2 и заряды q1, q2 Как выяснили на предыдущей странице сайта, из 7 физических потоков элементарных частиц динамического эфира (ВПС), которые оказывают физическое силовое воздействие (давление) на тела, только 3 потока Ω1, Φn и Φμ оказывают практически значимые усилия, причем частицы потока Φμ текут аномально - поперёк другим потокам, как бы по замкнутым траекториям, образуя "магнитное поле" с полюсами "Юг" (исход) и "Север" (сток), а остальные 4 потока Ω2 - Ω5,- не существуют.
Нас пока интересуют только два потока Ω1 и Φn, будем писать их без уточняющих индексов, просто Ω, Φ. Эти 2 потока отличаются друг от друга скоростью, коэффициентами взаимодействия с телами, соответствующими силами, и, с увеличением расстояния, быстротой убывания возмущений, внесенных телами.
Ω - скорость потока = 1.39443633309313428770529891391041·1019 м/сек;
α
- коэффициент взаимодействия = 2.67134747647010057962560383571766·10-28 кг-1
Ωα
- максимально возможная сила воздействия = 4.9720881260435009090913550006103 ·1041 Н
fΩ(d) =βr/d2
- функция убывания (рассеивания возмущений, вернее - восстановления потока до нормы) в зависимости от расстояния распространения d.
Перегиб этой функции в точке √βr = 0.708781902400222842637221209298505·10-12 м

Φ
- скорость потока = 2.99792458·108 м/сек (скорость света);
χ - коэффициент взаимодействия = 0.91957383392933886857204640228308·10-24 Кл-1
Φχ
- максимально возможная сила воздействия = 0.57704847818881662099483508613902 ·1052 Н
fΦ(d) = δr/d2
- функция убывания (рассеивания возмущений, вернее - восстановления потока до нормы) в зависимости от расстояния распространения d.
Перегиб этой функции в точке √δr = 1.30143130765597397295401899789587 ·10-9 м

Заранее стоит сказать, что функции восстановления потоков до нормы (рассеивания возмущений), я по умолчанию буду указывать для сверхблизких расстояний.
Для сверхдальних расстояний добавится множитель 1/(4π), а т.к. формулы официальной физики получали в результате наблюдений за орбитами планет Солнечной системы (эмпирически, а не из теории, которой у них нет, и не может при отрицании ими эфира, тем более не известного им динамического всё-пронизывающего эфира), то и расстояние ими принято обозначать буквой R, имея ввиду радиус орбиты:
fΩ(d) =βr/(4πR2)
fΦ(d) = δr/(4πR2)
Кстати, массы всех тел, что есть в космосе, во Вселенной (в том числе Солнца, Земли, Луны и планет), определены исключительно из формулы Ньютона (закона Всемирного Тяготения), т.е. на основе приталкивания потоками Ω, без учета наличия "заряда" (и его знака) этих тел, т.е. без учета вклада потока Φ, и тем более без учета взаимообмена между потоками Ω и Φ. Выходит, что все значения масс на самом деле другие, а насколько они отличаются, узнаем в конце, проанализировав все потоки на взаимодействии двух тел с различными сочетаниями знаков их зарядов.
Вычисленный в официальной физике, на основе реальных орбит планет коэффициент пропорциональности γ (гамма) и определенный в результате замеров взаимодействий "зарядов" в многочисленных опытах коэффициент ε (эпсилон) - оба коэффициента, если и прихватили в себя вклад взаимообмена потоков Ω и Φ, то искаженно, только для положительных зарядов, т.е. без учета усиления или ослабления основных сил, просто усредняя все экспериментальные данные. Не зря в астрономии узаконилась одна из многочисленных попыток подправить закон Ньютона, поправка Холла (добавка к степени R в виде R2+Δ , где Δ =1.574 ·10-7), которая скорей всего учитывает расталкивание зарядов (закон Кулона для двух положительных "зарядов") для Солнца и планет, а возможно и вклад потока Φ, но только для двух положительно заряженных "масс". А опыт со свинцовыми шарами, который проделал Г.Кавендиш, дал довольно грубую величину γ= 6,670?10 ·10-11, уже с неверным 3-им знаком после запятой (официальное значение 6.67259 ·10-11).

Конечно, для более точных вычислений, необходимо учесть много тел (3 и более) на одной линии, но это пока нас не интересует - у нас цель: получить правильную формулу итоговой несбалансированной безопорной силы, возникающей в "конденсаторе".

При отдалении от сверхблизких расстояний дальше - к близким, дальним и сверхдальним, плавно растет добавочный коэффициент рассеяния к расстоянию между телами: от d2 (площадь квадрата), плавно проходя через πR2 (площадь круга), 2πR2 (площадь полусферы) и далее до площади сферы 4πR2, где R - уже расстояние не между поверхностями d, а между центрами масс/зарядов тел.
Быстрее всех затухает гравитация у потока Ω, немного позднее начинается и медленнее затухает у потока Φ, к тому же, и распространяется со скоростью на 11 порядков ниже, чем Ω (смотрите точки перегибов их функций и скорости потоков).

Перейдем к рассмотрению двух близко расположенных (на расстоянии d друг от друга) зарядов, с массами m1, m2 и положительными зарядами q1, q2 соответственно.
два положительно заряженных тела
Сперва, коротко рассмотрим поток Ω
Поток слева надавит на левое тело с силой давления Ωαm1
На выходе из тела останется поток с силой Ω-Ωαm1
Пройдя расстояние d этот поток, за счет параллельных и поперечных (под разными углами) потоков Ω, восстановится до силы Ω-Ωαm1r/d2)
Он надавит на правое (второе) тело с силой {Ω-Ωαm1r/d2)}αm2 =
= Ωαm2-Ωα2m1m2r/d2)
Аналогично, поток Ω справа надавит на правое тело с силой давления Ωαm2
На выходе из тела останется поток с силой Ω-Ωαm2
Пройдя расстояние d этот поток, за счет параллельных и поперечных (под разными углами) потоков Ω, восстановится до силы Ω-Ωαm2r/d2)
Он надавит на левое (первое) тело с силой {Ω-Ωαm2r/d2)}αm1 =
= Ωαm1-Ωα2m1m2r/d2)
В итоге, на левое тело разность сил давлений с двух сторон будет
F1 = Ωα2m1m2r/d2) в сторону правого тела.
На правое тело точно такая же сила, но в сторону левого тела
F2 = Ωα2m1m2r/d2)
Fm= γrm1m2/d2 - для сверхблизких взаимодействий, d - расстояние между поверхностями тел!
Это и есть закон Ньютона, где три константы Ωα2βr объединены в один коэффициент пропорциональности γr.
По сути, я повторил вывод формулы гравитации Ньютона, который опубликовал еще в июле 2001 - "Глава I. Гравитация - это просто!"
Но Ньютон рассматривал только сверхдальние расстояния (планеты Солнечной системы), то в коэффициент γ он, не вдаваясь в тонкости, внес и 1/(4π), вместо того чтоб написать
Fm= γrm1m2/(4πR2) -для дальних и сверхдальних взаимодействий на расстоянии между центрами масс R!
Поэтому, чтоб получить реальное значение βr для использования при любых, в частности при сверхблизких и близких расстояниях надо умножить γ Ньютона на , что я и сделал, обозначив его как γr от слова real (реальный), и εr тоже (в моём ε, а в официальной физике правильно сделано - нет там , зато их ε написан в знаменателе - неудобно), я обозначил соответственно βr и δr, в которых и сидел у меня лишний делитель .

Перейдем к заряженным телам. Начнем с двух положительно заряженных тел. Используем результаты, полученные при анализе одиночных зарядов. Рассмотрим поток, идущий слева направо (см. рисунок выше).
Количество нейтрин в потоке при прохождении "зарядов" не изменяется, а ослабляется или усиливается сила потока за счет поляризации части этого потока, в котором нейтрины укорочены на одну частицу Dark5 или наоборот удлинены на одну частицу Dark5. Поэтому хоть и буду писать два члена выражения через знак "минус", "плюс" или без знака, то это только для указания - ослаблена эта часть потока, усилена или нейтральна, математически может это и не совсем верно. Чтоб отличать выражения о "состоянии потока" Φ от выражения сил (верных математически), буду выделять выражения, описывающие "состояния потока" синим цветом с указанием поляризации (верхний индекс), а текст, касающийся поляризаций и взаимообмена потоков, зеленым цветом. Это чтоб не запутаться при чтении.
Если пропускать цветной текст и читать только чёрный, то, по сути, это будет повторение вывода формулы закона Кулона, который я опубликовал еще в сентябре 2001 - "Глава I. Гравитация - это просто!"
Если следить за количеством нейтрин в потоке Φn очень строго, то конечно их число абсолютно точно не сохраняется, часть нейтрин застревает в "массе" тела, а так же часть нейтрин используется соседним потоком Φμ для своих переполяризаций при прохождении этого же заряда. Но это количество нейтрин в пересчете на силы - сверх мало - вспомните ничтожный коэффициент взаимодействия потока мю-нейтрин и нейтрин с "массой", и что изменения силы потока Φn при поляризациях в соседнем потоке Φμ на 21 порядок слабее изменений самого потока Φn от поляризаций при прохождения этого же заряда, а по влиянию на поток Ω - на 23 порядка слабее. Но кто знает, может в будущем кто-то обнаружит нужный эффект, порождаемый этими ничтожными потерями нейтрин.

1) На левое тело, на его заряд +q1 поток Φ надавил итоговой силой
F1=Φχq1
На выходе из левого тела имеем состояние потока 0] & [-Φ+χq1]
Т.е. в положительно поляризованной части нейтрины состоят из 133 Dark5, поток в целом ослаблен (знак минус спереди второго члена выражения).

В соотношении β/δ нет смысла указывать индексы r, т.к. не имеет значения, есть в них по или нет (они сократятся), но в одиночных их значениях индекс r необходим.
После анализа одиночного заряда знаем, что поток Ω после заряда +q1 получил прибавку +Φχ(β/δ)q1/133 и стал иметь дополнительную часть:
Ωafter1 = +Φχ(β/δ)q1/133

Через расстояние d сила потока Φ восстановится по правилу fΦ(d) = δr/d2 до
Φ-Φχq1r/d2)
А "состояние потока" Φ через расстояние d восстановится до 0] & [-Φ+χq1r/d2)]
Прибавка (от первого тела с зарядом +q1) к Ω ослабнет по правилу fΩ(d) =βr/d2 до
+Φχ(β/δ)(βr/d2)q1/133

2) для входа в +q2 оставшуюся поляризованную часть потока Φ надо поляризовать в "минус" за один приём с взаимодействием χq2, за одно усилие нейтрины с 133 частиц надо нарастить до 134 и тут же еще до 135 частиц, взяв их из потока Ω по две на каждое нейтрино.
На это уйдёт усилие
F2a=Φχq1r/d2)χq2= Φχ2q1q2r/d2)
Поток Ω ослабнет на -Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134-Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/135
А нейтральную часть потока Φ надо поляризовать в "минус", дорастив нейтрины с 134 частиц до 135, взяв их из потока Ω.
На это потратится усилие
F2b= Φχq2
Поток Ω ослабнет еще на -Φχq2(β/δ)/135
"Состояние" вошедшего в заряд тела потока Φ станет
[+Φ-χq2] & [+Φ-χ2q1q2r/d2)]
Потраченных сил
F2= F2b+ F2a= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
Подведем промежуточный итог дополнительных силовых воздействий потока Ω на m2 (умножив на αm2 ):
FΔ2 = +Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/133-
-Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134-Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/135-Φχαm2q2(β/δ)/135


3) для свободного движения внутри заряда тела надо нейтрализовать все вошедшие в заряд тела, поляризованные нейтрины - отдать в поток Ω по одной частице Dark5 от каждого поляризованного нейтрино, на это уйдет сила
F2c= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
"Состояние" внутреннего потока нейтрин будет 0χq2] & [Φ0χ2q1q2r/d2)]
Поток Ω усилится на +Φχq2(β/δ)/134 + Φχ2q1q2r/d2)(β/δ)/134, добавится сила воздействия на m2, которая станет
FΔ2 = +Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/133 -Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134-
-Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/135
-Φχαm2q2(β/δ)/135+
+Φχαm2q2(β/δ)/134 +Φχ2αm2q1q2r/d2)(β/δ)/134

Это дополнительная (за счет обмена между потоками Φ и Ω) сила, действующая на массу m2 второго тела!


4) для выхода из +q2 надо все нейтрины потока внутри заряда тела поляризовать в "плюс", на это уйдет сила
F2d= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2), но направлена она будет назад на "заряд" тела, т.к. граница "массы" тела будет уже пройдена. При этом нейтрины отдадут по одной частице Dark5 в поток Ω. Сила F2d, затраченная при выходе на отталкивание нейтрин от тела, аннулирует предыдущую силу F2c, потраченную на нейтрализацию нейтрин. Останется только первая сила, потраченная на вход в заряд тела:
F2= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
Состояние всего потока, с учетом вышедшего, будет 0] & [-Φ+χq2] & [-Φ+χ2q1q2r/d2)]
Поток Ω усилится еще на +Φχq2(β/δ)/133 + Φχ2q1q2r/d2)(β/δ)/133, но давить на тело, на его массу m2 не сможет, т.к. его "масса" уже осталась позади (множитель αm2 не нужен).

Встречный поток Φ справа толкает правое тело, вернее, его заряд +q2 влево с силой
F-2 = Φχq2 (знак минус перед индексом силы указывает, что направление силы обратное, справа налево)
Вычтем встречные силы на правом заряде:
F = F2 - F-2 = {Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)} - Φχq2 = Φχ2q1q2r/d2)
От поляризаций встречного потока Φ справа, возникающая дополнительная сила справа на правое тело с зарядом +q2 и массой m2, будет давить на "массу" m2 с силой влево
F-Δ2 = +Φχαm2(β/δ)q2/135 -Φχαm2(β/δ)q2/134
Но они почти равны, и можно их сократить.
Тогда, встречных дополнительных сил, действующих на m2 нет, как и не было их и на m1.
FΔ2 = +Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/133 -Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134-
-Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/135
-Φχαm2q2(β/δ)/135+
+Φχαm2q2(β/δ)/134 + Φχ2αm2q1q2r/d2)(β/δ)/134

(члены с коэффициентами Φχ2δrα или иначе εrα, тёмно-голубые, очень малы, уберём их,
два зелёных почти равны, сокращаем и их, остаётся один лиловый, пришедший от первого "заряда",
т.е. от процессов поляризаций, связанных с самим телом, практически никакие дополнительные силы на это тело со стороны потока Ω не возникают.)
FΔ2 = Φχq1αm2(β/δ)(βr/d2)/133
В итоге, дополнительная часть уходящего от m2 потока Ω: "пришедшего использованного + образовавшегося" будет иметь силу:
Ωafter2 = +Φχq1(β/δ)(βr/d2)/133 -Φχq1αm2(β/δ)(βr/d2)/133+
+Φχq2(β/δ)/133 + Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133

2-ой и 4-ый члены выражения имеют по два коэффициента взаимодействия χα и χ2, что намного порядков уменьшает их по сравнению с 1-ым и 3-им членами, где в каждом из них присутствует только по одному коэффициенту χ, в итоге они и остаются, с учетом того, что добавка от первого тела успеет ослабнуть, проходя еще дополнительную дистанцию - толщину второго тела d2.
Ωafter2 = +Φχq1(β/δ)[βr/(d+d2)2]/133 +Φχq2(β/δ)/133
Выходит, что влияние первого тела (с учетом ослабления за расстояние d+d2) суммируется с влиянием второго тела в случае одноименных зарядов.

Аналогично, встречный поток Φ идущий справа налево, толкает влево левое тело (его заряд) с силой
F-1 = Φχq1 + Φχ2q1q2r/d2)
И еще дополнительно толкает влево поток Ω с силой
F-Δ1 = Φχq2αm1(β/δ)(βr/d2)/133
Уходящий влево дополнительный поток будет:
Ω-after1 = +Φχq2(β/δ)[βr/(d+d1)2]/133 +Φχq1(β/δ)/133

Вычтем встречные силы на левом заряде:
F = F-1 - F1 = {Φχq1 + Φχ2q1q2r/d2)} - Φχq1 = Φχ2q1q2r/d2)
Если все константы заменить одной εr = Φχ2δr, то
Fq = εrq1q2/d2 (вывели закон Кулона для одноименных зарядов)

И дополнительные силы - два тела заряженных положительно будут отталкиваться друг от друга безопорной силой, увеличивая расталкивание одноименных зарядов по закону Кулона.
И можно уверенно сказать, что два тела с отрицательными зарядами будут приталкиваться друг к другу, уменьшая расталкивание одноименных зарядов по закону Кулона, дополнительные силы будут отличаться только делителем 135, вместо 133.
А вот два разнополярно заряженных тела будут оба двигаться в одну сторону (на плюс-тело будет действовать сила с делителем 133, а на минус-тело с 135), в направлении от плюс к минус (на самом деле наоборот, от минус к плюс, я писал почему, и что позже везде на сайте поменяю местами Neutrino+ и Neutrino, тогда отталкивание от положительных зарядов сменится на приталкивание к ним, а приталкивание к отрицательным зарядам сменится на отталкивание).
Если тела одинаковые по массе и заряду, то будут двигаться параллельно, не приближаясь, и ни отдаляясь друг от друга дополнительной силой, не нарушая закон Кулона, по которому разноименные заряды будут приталкиваться друг к другу.
Теперь о неудобной разнице делений на 133 и 135.
1/133=0.0075187969924812030075187969924812
1/135=0.0074074074074074074074074074074074
Можно взять среднее значение или
1/134=0.0074626865671641791044776119402985
Тогда пусть
ξ = Φχα(β/δ)βr/134 = 2.1540497439485211816188765410396·10-8 Н·м2/(Кл·кг)
ξ ~ 2.154·10-8 Н·м2/(Кл·кг)
Дополнительные силы на каждое из тел:
Fm1 = ξm1q2/d2
Fm2 = ξm2q1/d2
Заметьте - хоть они и симметричные на вид, но разные по силе:
ΔF = ξm1q2/d2 - ξm2q1/d2 = (m1q2 - m2q1)ξ/d2
Если не равны их массы и заряды или их произведения, то даже два одноименных заряда, точнее, их центр масс будет двигаться в сторону!
Интересно получается - во Вселенной все вращающиеся пары тел (а они все заряжены положительно) куда-то движутся по запутанным спиралям из-за: вращений вокруг друг друга, совместных вращений вокруг других более массивных тел, влияний других тел и систем вращающихся тел - ни что не стационарно, всё куда-то смещается! Астрономы любят просчитывать на компьютере положение тел во Вселенной, которое якобы было тысячи, миллионы, миллиарды лет назад или будет в будущем и ... как всегда серьёзно ошибаются, не учитываются вновь открывшиеся самодвижения заряженных тел.
Закон Кулона с учетом дополнительных сил от взаимообмена потоков (дополнительные силы отличаются):
Fq1 = εrq1q2/d2 ± ξm1q2/d2
Fq2 = εrq1q2/d2 ± ξm2q1/d2
Для дальних и сверхдальних расстояний (дополнительные силы отличаются)
Fq1 = εrq1q2/(4πR2) ± ξm1q2/(4πR2)
Fq2 = εrq1q2/(4πR2) ± ξm2q1/(4πR2)

Два заряженных тела отталкиваются/приталкиваются потоками от/к друг друга/у с одинаковой силой, т.е. получается закон Кулона, но с усилением/ослаблением дополнительной безопорной силой!
Дополнительная сила потока Ω от крайних тел, вернее от их зарядов, будет присутствовать в выходящих/уходящих потоках, готовая безопорно воздействовать на любое другое тело с массой по закону гравитации масс!
Не дожидаясь разборки ситуаций двух тел с отрицательными зарядами, а потом и с противоположными зарядами, уже можно подытожить:
если учесть все силы от потоков Ω, Φ и взаимообмена между ними, то получим единый закон гравитации (приталкивания) двух тел (знак ± будет зависеть от одноименности/разноименности зарядов), а дополнительные силы отличаются.
Для сверхблизких взаимодействий, d - расстояние между поверхностями, сила приложится на тонкий слой поверхности:
F1 = (γrm1m2 ± εrq1q2 ± ξm1q2)/d2
F2 = (γrm1m2 ± εrq1q2 ± ξm2q1)/d2
Для дальних и сверхдальних взаимодействий, R - расстояние между центрами масс, сила приложится на весь объем тела:
F1 = (γrm1m2 ± εrq1q2 ± ξm1q2)/(4πR2)
F2 = (γrm1m2 ± εrq1q2 ± ξm2q1)/(4πR2)
Выходит, что формула дополнительной силы, предположенная в конце предыдущей страницы, не получила дополнительных членов, т.е. верна для практических расчетов! Скорей всего, подробный анализ внесения изолятора между ними (вариант "конденсатор") не уменьшит, а наоборот, усилит итоговую силу "конденсатора" за счет сил сверхблизкой гравитации массы изолятора.
Если γ и ε называются "Гравитационная постоянная в вакууме" и "Электрическая постоянная вакуума", то как же следует назвать ξ ? /16.05.2017/

Перейдем к двум отрицательно заряженным телам (см. рисунок).
два отрицательно заряженных тела
1) На левое тело, на его заряд -q1 поток Φ слева надавит итоговой силой
F1=Φχq1
На выходе из левого тела имеем состояние потока 0] & [+Φ-χq1]
Т.е. в отрицательно поляризованной части нейтрины состоят из 135 Dark5, поток в целом усилен (знак плюс спереди второго члена выражения).

После анализа одиночного заряда знаем, что поток Ω после заряда -q1 потерял -Φχ(β/δ)q1/135 и стал иметь дополнительную нехватку:
Ωafter1 = -Φχ(β/δ)q1/135

Через расстояние d сила потока Φ восстановится по правилу fΦ(d) = δr/d2 до
Φ-Φχq1r/d2)
А "состояние потока" Φ через расстояние d восстановится до 0] & [+Φ-χq1r/d2)]
Ослабление (из-за первого тела с зарядом -q1) в Ω уменьшится по правилу fΩ(d) =βr/d2 до
-Φχ(β/δ)(βr/d2)q1/135

2) для входа в -q2 оставшуюся поляризованную часть потока Φ надо поляризовать в "плюс" за один приём с взаимодействием χq2, за одно усилие нейтрины с 135 частиц надо сократить до 134 и тут же урезать еще до 133 частиц, отдав их в поток Ω по две с каждого нейтрино.
На это уйдёт усилие
F2a=Φχq1r/d2)χq2= Φχ2q1q2r/d2)
Поток Ω усилится на +Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134+Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133
А нейтральную часть потока Φ надо поляризовать в "плюс", сократив нейтрины с 134 частиц до 133, отдав их в поток Ω.
На это потратится усилие
F2b= Φχq2
Поток Ω усилится еще на +Φχq2(β/δ)/133
"Состояние" вошедшего в заряд тела потока Φ станет
[-Φ+χq2] & [-Φ+χ2q1q2r/d2)]
Потраченных сил
F2= F2b+ F2a= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
Подведем промежуточный итог дополнительных силовых воздействий потока Ω на m2 (умножив на αm2 ):
FΔ2 = -Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/135+
+Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134+Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133+Φχαm2q2(β/δ)/133


3) для свободного движения внутри заряда тела надо нейтрализовать все вошедшие в заряд тела, поляризованные нейтрины - взять из потока Ω по одной частице Dark5 каждому поляризованному нейтрино, на это уйдет сила
F2c= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
"Состояние" внутреннего потока нейтрин будет 0χq2] & [Φ0χ2q1q2r/d2)]
Поток Ω ослабнет на -Φχq2(β/δ)/134 - Φχ2q1q2r/d2)(β/δ)/134, ослабнет сила воздействия на m2, которая станет
FΔ2 = -Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/135 +Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134+
+Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133
+Φχαm2q2(β/δ)/133-
-Φχαm2q2(β/δ)/134 -Φχ2αm2q1q2r/d2)(β/δ)/134

Это дополнительная (за счет обмена между потоками Φ и Ω) сила, действующая на массу m2 второго тела!


4) для выхода из -q2 надо все нейтрины потока внутри заряда тела поляризовать в "минус", на это уйдет сила
F2d= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2), но направлена она будет назад на "заряд" тела, т.к. граница "массы" тела будет уже пройдена. При этом нейтрины возьмут по одной частице Dark5 из потока Ω. Сила F2d, затраченная при выходе на отталкивание нейтрин от тела, аннулирует предыдущую силу F2c, потраченную на нейтрализацию нейтрин. Останется только первая сила, потраченная на вход в заряд тела:
F2= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
Состояние всего потока, с учетом вышедшего, будет 0] & [+Φ-χq2] & [+Φ-χ2q1q2r/d2)]
Поток Ω ослабнет еще на -Φχq2(β/δ)/135 - Φχ2q1q2r/d2)(β/δ)/135, но уменьшить давление на тело, на его массу m2 не сможет, т.к. его "масса" уже осталась позади (множитель αm2 не нужен).

Встречный поток Φ справа толкает правое тело, вернее, его заряд -q2 влево с силой
F-2 = Φχq2 (знак минус перед индексом силы указывает, что направление силы обратное, справа налево)
Вычтем встречные силы на правом заряде:
F = F2 - F-2 = {Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)} - Φχq2 = Φχ2q1q2r/d2)
От поляризаций встречного потока Φ справа, возникающие дополнительные силы на правое тело с зарядом -q2 и массой m2:
F-Δ2 = -Φχαm2(β/δ)q2/133 +Φχαm2(β/δ)q2/134
Но они почти равны, и можно их сократить.
Тогда, встречных дополнительных сил, действующих на m2 нет, как и не было их и на m1.
FΔ2 = -Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/135 +Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/134+
+Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133
+Φχαm2q2(β/δ)/133-
-Φχαm2q2(β/δ)/134 - Φχ2αm2q1q2r/d2)(β/δ)/134

(члены с коэффициентами Φχ2δrα или иначе εrα, тёмно-голубые, очень малы, уберём их,
два зелёных почти равны, сокращаем и их, остаётся один лиловый, пришедший от первого "заряда",
т.е. от процессов поляризаций, связанных с самим телом, практически никакие дополнительные силы на это тело со стороны потока Ω не возникают.)
FΔ2 = -Φχq1αm2(β/δ)(βr/d2)/135
В итоге, дополнительная нехватка уходящего от m2 потока Ω: "пришедшего использованного + образовавшегося" будет иметь вид:
Ωafter2 = -Φχq1(β/δ)(βr/d2)/135 +Φχq1αm2(β/δ)(βr/d2)/135 -
-Φχq2(β/δ)/135 - Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/135

2-ой и 4-ый члены выражения имеют по два коэффициента взаимодействия χα и χ2, что намного порядков уменьшает их по сравнению с 1-ым и 3-им членами, где в каждом из них присутствует только по одному коэффициенту χ, в итоге они и остаются, с учетом того, что нехватка от первого тела успеет ослабнуть, проходя еще дополнительную дистанцию - толщину второго тела d2.
Ωafter2 = -Φχq1(β/δ)[βr/(d+d2)2]/135 -Φχq2(β/δ)/135
Выходит, что влияние первого тела (с учетом ослабления за расстояние d+d2) суммируется с влиянием второго тела в случае одноименных зарядов.

Аналогично, встречный поток Φ идущий справа налево, толкает влево левое тело (его заряд) с силой
F-1 = Φχq1 + Φχ2q1q2r/d2)
И еще дополнительно меньше толкает влево поток Ω на силу
F-Δ1 = -Φχq2αm1(β/δ)(βr/d2)/135
Уходящий влево поток дополнительно будет иметь нехватку:
Ω-after1 = -Φχq2(β/δ)[βr/(d+d1)2]/135 -Φχq1(β/δ)/135

Вычтем встречные силы на левом заряде:
F = F-1 - F1 = {Φχq1 + Φχ2q1q2r/d2)} - Φχq1 = Φχ2q1q2r/d2)
Если все константы заменить одной εr = Φχ2δr, то
Fq = εrq1q2/d2 (получили закон Кулона)

Как и ожидалось, два тела с отрицательными зарядами будут приталкиваться друг к другу, уменьшая расталкивание одноименных зарядов по закону Кулона на:
Fm1 = -ξm1q2/d2
Fm2 = -ξm2q1/d2

Перейдем к двум разнополярно заряженным телам (см. рисунок).
два тела, заряженных слева положительно, справа отрицательно
1) На левое тело, на его заряд +q1 поток Φ слева надавит итоговой силой
F1=Φχq1
На выходе из левого тела имеем состояние потока 0] & [-Φ+χq1]
Т.к. в положительно поляризованной части нейтрины состоят из 133 Dark5, поток в целом ослаблен (знак минус спереди второго члена выражения).

После анализа одиночного заряда знаем, что поток Ω после заряда +q1 приобрёл +Φχ(β/δ)q1/133 и стал иметь дополнительную силу:
Ωafter1 = +Φχ(β/δ)q1/133

Через расстояние d сила потока Φ восстановится по правилу fΦ(d) = δr/d2 до
Φ-Φχq1r/d2)
А "состояние потока" Φ через расстояние d восстановится до 0] & [-Φ+χq1r/d2)]
Усиление (от первого тела с зарядом +q1) в Ω уменьшится по правилу fΩ(d) =βr/d2 до
+Φχ(β/δ)(βr/d2)q1/133

2) для входа в -q2 поляризованную часть потока Φ не надо поляризовывать в "плюс", она и так поляризована как "плюс".
А нейтральную часть потока Φ, за вычетом уже поляризованной, надо поляризовать в "плюс" (умножить на χq2), сократив нейтрины с 134 частиц до 133, отдав их в поток Ω.
На это потратится усилие
F2= Φχq2 -Φχ2q1q2r/d2)
Поток Ω усилится еще на +Φχq2(β/δ)/133 -Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133
"Состояние" вошедшего в заряд тела потока Φ станет
[-Φ+χq2] & [-Φ+χ2q1q2r/d2)]
Подведем промежуточный итог дополнительных силовых воздействий потока Ω на m2 (умножив на αm2 ):
FΔ2 = +Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/133+
+Φχαm2q2(β/δ)/133 -Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133


3) для свободного движения внутри заряда тела надо нейтрализовать все вошедшие в заряд тела, поляризованные нейтрины - взять из потока Ω по одной частице Dark5 каждому поляризованному нейтрино, на это уйдет сила
F2c= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2)
"Состояние" внутреннего потока нейтрин будет 0χq2] & [Φ0χ2q1q2r/d2)]
Поток Ω ослабнет на -Φχq2(β/δ)/134 - Φχ2q1q2r/d2)(β/δ)/134, ослабнет сила воздействия на m2, которая станет
FΔ2 = +Φχαm2(β/δ)(βr/d2)q1/133 +
+Φχαm2q2(β/δ)/133 -Φχ2αm2q1q2(β/δ)(δr/d2)/133 -
-Φχαm2q2(β/δ)/134 -Φχ2αm2q1q2r/d2)(β/δ)/134

(члены с коэффициентами Φχ2δrα или иначе εrα, тёмно-голубые, очень малы, уберём их,
два зелёных почти равны, сокращаем и их, остаётся один лиловый, пришедший от первого "заряда",
Это дополнительная (за счет обмена между потоками Φ и Ω) сила, действующая на массу m2 второго тела!


4) для выхода из -q2 надо все нейтрины потока внутри заряда тела поляризовать в "минус", на это уйдет сила
F2d= Φχq2 + Φχ2q1q2r/d2), но направлена она будет назад на "заряд" тела, т.к. граница "массы" тела будет уже пройдена. При этом нейтрины возьмут по одной частице Dark5 из потока Ω. Сила F2d, затраченная при выходе на отталкивание нейтрин от тела, аннулирует предыдущую силу F2c, потраченную на нейтрализацию нейтрин. Останется только первая сила, потраченная на вход в заряд тела:
F2= Φχq2 - Φχ2q1q2r/d2)
Состояние всего потока, с учетом вышедшего, будет 0] & [+Φ-χq2] & [+Φ-χ2q1q2r/d2)]
Поток Ω ослабнет еще на -Φχq2(β/δ)/135 - Φχ2q1q2r/d2)(β/δ)/135, но уменьшить давление на тело, на его массу m2 не сможет, т.к. его "масса" уже осталась позади (множитель αm2 не нужен).

Встречный поток Φ справа толкает правое тело, вернее, его заряд -q2 влево с силой
F-2 = Φχq2 (знак минус перед индексом силы указывает, что направление силы обратное, справа налево)
Вычтем встречные силы на правом заряде:
F = F2 - F-2 = {Φχq2 - Φχ2q1q2r/d2)} - Φχq2 = –Φχ2q1q2r/d2)
От поляризаций встречного потока Φ справа, возникающие дополнительные силы на правое тело с зарядом -q2 и массой m2:
F-Δ2 = -Φχαm2(β/δ)q2/133 +Φχαm2(β/δ)q2/134
Но они почти равны, и можно их сократить.
Тогда, встречных дополнительных сил, действующих на m2 нет, как и не было их и на m1.
Выходит, что от процессов поляризаций, связанных с самим телом, практически никакие дополнительные силы на это тело со стороны потока Ω не возникают.
FΔ2 = +Φχq1αm2(β/δ)(βr/d2)/133
В итоге, дополнительные изменения силы уходящего от m2 потока Ω: "пришедшего использованного + образовавшегося" будут иметь вид:
Ωafter2 = +Φχq1(β/δ)(βr/d2)/133 -Φχq1αm2(β/δ)(βr/d2)/133 -
-Φχq2(β/δ)/135 - Φχ2q1q2(β/δ)(δr/d2)/135

2-ой и 4-ый члены выражения имеют по два коэффициента взаимодействия χα и χ2, что намного порядков уменьшает их по сравнению с 1-ым и 3-им членами, где в каждом из них присутствует только по одному коэффициенту χ, в итоге они и остаются, с учетом того, что нехватка от первого тела успеет ослабнуть, проходя еще дополнительную дистанцию - толщину второго тела d2.
Ωafter2 = +Φχq1(β/δ)[βr/(d+d2)2]/133 -Φχq2(β/δ)/135
Выходит, что в случае разноименных зарядов (слева "плюс", справа "минус"), усиление потока Ω, идущего слева направо зарядом первого тела, ослабляется при прохождении расстояния d+d2, затем ослабляется зарядом второго тела.

Аналогично, встречный поток Φ идущий справа налево, толкает влево левое тело (его заряд) с силой
F-1 = Φχq1 - Φχ2q1q2r/d2)
И еще дополнительно его меньше толкает влево поток Ω на силу
F-Δ1 = -Φχq2αm1(β/δ)(βr/d2)/135
Уходящий влево от левого тела поток Ω будет дополнительно иметь изменения своей силы:
Ω-after1 = -Φχq2(β/δ)[βr/(d+d1)2]/135 +Φχq1(β/δ)/133

Вычтем встречные силы на левом заряде:
F = F-1 - F1 = {Φχq1 - Φχ2q1q2r/d2)} - Φχq1 = –Φχ2q1q2r/d2)
Если все константы заменить одной εr = Φχ2δr, то
Fq = –εrq1q2/d2 (закон Кулона - разноименные "заряды" приталкиваются с одинаковой силой, силы симметричные, как и в законе Ньютона для двух "масс")

Как и ожидалось, два тела с разноименными зарядами будут оба двигаться в одну сторону, в направлении от "плюс" к "минус", но помним, что на самом деле наоборот /надо бы во всей теории поменять местами 135 и 133 в строении поляризованных нейтрино/.
Не дожидаясь этого, дальнейшие выкладки уже необходимо вести правильно:
Fm1 = +ξm1q2/d2 ("масса" первого/левого тела будет толкаться внешней силой в направлении от заряда "минус" второго/правого тела)
Fm2 = -ξm2q1/d2 ("масса" второго/правого тела будет толкаться внешней силой в направлении к заряду "плюс" первого/левого тела)
ΔF = Fm1 - Fm2 = ξm1q2/d2 + ξm2q1/d2
= ξ(m1q2 + m2q1)/d2 /17.05.2017/

Немного отвлечёмся на другое направление.
Получается, подсказка к раскрытию механизма образования магнита, магнитных доменов.
Если два, сверхблизко расположенных разноименных "заряда" (скопление частиц, несущих заряд), создают электрический домен "конденсатор", у которого с одной стороны всасываются "массы", а с другой они отбрасываются, то это прообраз магнитного домена, более совершенного творения природы.
В магнитном домене вместо:
1) - толкающего "массы" потока Ω, должен выступать поток нейтрин Φn, толкающий поляризованные (например мю-нейтрины) или несущие заряд частицы;
2) - обмена между потоками Ω и Φn, при поляризациях нейтрино, должен выступить процесс обмена между потоком нейтрино Φn и потоком мю-нейтрин Φμ при поляризациях мю-нейтрин, а другого потока частиц, повыше уровнем эволюции, нет;
3) - причины поляризации нейтрин - прохождение через "заряды", должна быть причина поляризации мю-нейтрин, при прохождении через … что?! … через "электрический-домен"?, через атом?, через молекулу? или через кристалл - вершину, шедевр эволюции неживого вещества? Скорей всего через кристалл, но не любой, а с особенностью, которая наиболее ярко выражена в строении атома железа, вернее, в строении кристаллов на основе соединений атома железа с другими атомами (молекулами)! Есть подсказка - в атоме железа, в его внешней оболочке, нет вакансии для мю-нейтрино, все 8 орбит заняты электронами, поэтому мю-ток (контактная передача мю-нейтрин) через железо не течёт (некуда пристать мю-нейтринам даже временно), а мю-поток проходит насквозь не задерживаясь, не накапливаясь в железе.

Теперь вернёмся к теме страницы.
Никакие значимые дополнительные силы во взаимодействии пары зарядов "плюс-минус" не обнаружились, поэтому заново анализировать силы, возникающие в конденсаторе (при наличии между его пластинами изолятора), нет нужды - это сделано на предыдущей странице gravity-3.html сайта.
Однако, есть смысл уточнить в итоговых формулах выражения сил, проведя интегрирование сил воздействий на массы, при прохождении толщин изолятора и пластин конденсатора, т.к. при сверхблизкой гравитации величина силы очень чувствительна к расстоянию до источника гравитации!
Интегрирование гравитации
На рисунке масштабы конденсатора (например, правый край синего прямоугольника должен быть около x=0 ) и графика функции, не соответствуют друг другу, но сильно растягивать конденсатор нет смысла - теряется наглядность на графике (зазоры dΔ будут визуально намного шире изолятора и шире пластин конденсатора).
Цель интегрирования - найти такие xo и x2, чтоб они давали центры приложения сил гравитации, равнозначные по итоговым силам, распределённым по всей толщине do и d2 соответственно.
Интеграл от функции f(x)=1/x2 равен -1/x
Определённые интегралы - это площади под кривыми, закрашенные голубым цветом, будут:
So = -1/(dΔ+do) + 1/dΔ = do/[(dΔ+do)dΔ]
S2 = -1/(2dΔ+do+d2) + 1/(2dΔ+do) = d2/[(2dΔ+do+d2)(2dΔ+do)]

Заменим их на прямоугольники (пунктирные линии) с такими высотами "y", при которых, умноженные на свои толщины di дали бы такие же площади.
yodo=So но yo=1/xo2 откуда получим xo2 = (dΔ+do)dΔ
y2d2=S2 но y2=1/x22 откуда получим x22 = (2dΔ+do+d2)(2dΔ+do)
аналогично для встречного потока
y1d1=S1 но y1=1/x12 откуда получим x12 = (2dΔ+do+d1)(2dΔ+do)
В финальных формулах сил, где есть затухания гравитации в виде:
1/dΔ2 надо заменить на 1/[(dΔ+do)dΔ]
1/do2 для пластины 1 надо заменить на 1/[(2dΔ+do+d1)(2dΔ+do)]
1/do2 для пластины 2 надо заменить на 1/[(2dΔ+do+d2)(2dΔ+do)]
и привести формулы (уже точные) к удобному для применения виду. /19.05.2017/

Упрощать вроде нечего, остается просто переписать аккуратно:
Fo = 2ξqmo/[(dΔ+do)dΔ] - сила от изолятора
F1c = ξqm1/[(2dΔ+do+d1)(2dΔ+do)] - сила от пластины 1
F2c = ξqm2/[(2dΔ+do+d2)(2dΔ+do)] - сила от пластины 2
Для практических расчетов:
ζ =ξ/εr = 1.9072361028083612392787076367953·10-19 Кл/кг ~1.9 ·10-19 Кл/кг [можно Дж/(в·кг) и (Н·м)/(кг·в)]
Fo = 2ζεотнS2ρisoU/[(dΔ+do)dΔ] - сила от изолятора
F1c = ζεотнS2ρ1d1U/[do(2dΔ+do+d1)(2dΔ+do)] - сила от пластины 1
F2c = ζεотнS2ρ2d2U/[do(2dΔ+do+d2)(2dΔ+do)] - сила от пластины 2
Вместе (вся тяга):
F = Fo + F1c + F2c

В конденсаторе три тела с массами. Поэтому на крайние тела все потоки будут приходить с затенением от среднего тела (изолятора), т.е. немного ослабленными. Это слегка изменит дополнительные силы, возникающие от взаимообмена между потоками. Возьмём мои результаты, выложенные на сайт 4 июня 2003 в
Глава I. Гравитация - это просто!
где я рассмотрел три и более масс и зарядов (не имеющих массу) на одной линии. Все варианты сочетания трех разноименных зарядов, расположенных друг за другом, подробно рассмотрены на отдельной странице в примерах получения формул их взаимодействия: Приложение 3
(в этих старых формулах здесь я не исправляю γ на γr и ε на εr, не вношу в знаменатели - теряется наглядность)
Результирующие силы, действующие на каждую из 3-х «масс» на одной линии (частичное затенение, т.е. когда не строго на одной линии, даст частичное действие нижеследующих уравнений):
/направления сил: от первого тела к последнему в ряду, слева на право/
F1= γm1m2/r12+γm1m3/(r1+r2)2-γαm1m2m3/(r1+r2)2
F2= -γm1m2/r12+γm2m3/r22
F3= -γm2m3/r22-γm1m3/(r1+r2)2+γαm1m2m3/(r1+r2)2
В этих выражениях в γ уже сидит 1/(4π)
14 лет назад я не обратил внимания - а ведь сила гравитации «масс» на среднее тело может быть равна нулю, если m1=m3 и может быть направлена в любую сторону, в зависимости от того, какая масса больше: m1 или m3
Это еще одна причина самопроизвольного движения тел во Вселенной, их перемешивания, даже при отсутствии у них зарядов.
Аналогичные выражения для зарядов (без масс):
Приведу вариант: три одноименных заряда на одной линии (в космосе все тела положительно заряжены):
1) –εq1q2/r12–εq1q3/(r1+r2)2–εχq1q2q3/(r1+r2)2 - сила на первый заряд
2) εq1q2/r12–εq2q3/r22 - сила на второй заряд
3) +εq2q3/r22+εq1q3/(r1+r2)2+εχq1q2q3/(r1+r2)2 - сила на третий заряд
В этих выражениях в ε уже сидит 1/(4π)
Ситуация аналогична:
сила гравитации «зарядов» на среднее тело может быть равна нулю, если q1=q3 и может быть направлена в любую сторону, в зависимости от того, какой заряд больше: q1 или q3
Это тоже одна из причин самопроизвольного движения тел во Вселенной, их перемешивания, даже если их заряды одного знака.
На крайние тела, когда 3 тела примерно на одной линии, в отличие от законов Ньютона и Кулона, действуют добавочные отрицательные (расталкивающие) силы гравитации:
на массы –γαm1m2m3/(r1+r2)2
на заряды –εχq1q2q3/(r1+r2)2
О том, что каждая из этих сил поднимает орбиты вращающихся пар, я уже писал. Но интересно и частичное затенение, когда одно из крайних тел находится не строго на одной линии с остальными двумя (тень частичная), это дает самопроизвольное закручивание не полностью затенённого тела, даже нейтрального!
Это одна, а возможно и основная, из причин - почему во Вселенной все тела крутятся!
Вот и нашлось простое объяснение либрации Луны. Когда раз в 29 дней (лунный месяц) Луна медленно заходит в тень Земли, то затененная от Солнца часть Луны слабее приталкивается к Земле, чем освещенная. Начинается медленное вращение Луны, приоткрывающее невидимую сторону Луны со стороны освещенной части. А когда Луна проходит пик полного затенения Землей, и начинается выход из тени (рождение новой Луны), то вращение тормозится и начинается вращение Луны в обратную сторону - уже с другой стороны невидимая часть Луны точно так же приоткрывается землянам. Так, из-за попыток гравитации закрутить Луну, удается наблюдать 59% поверхности Луны.
(вставка от 03.06.2017 - в новостях появилось сообщение, что учёные, наблюдая за орбитой Земли с 2009 г., обнаружили, что Земля отдаляется от Солнца на 15см в год)

В добавочных членах уравнений гравитаций "масс" для 3-х тел сидит дополнительное умножение на массу среднего тела (в нашем случае это масса изолятора) и коэффициент взаимодействия α, который очень мал (10-28), что делает эти добавочные силы слишком малыми при рассмотрении сверхблизкой гравитации "масс" внутри конденсатора. И нужно игнорировать их вклад в дополнительные силы, образующиеся при взаимообмене между потоками (электрический диполь или «конденсатор»).
При рассмотрении гравитации в формулах официальной физики (особенно в астрономии) принято использовать расстояние между центрами масс R двух тел, вернее его квадрат, тогда как интегрирование показало, что если источник гравитации "масс" - это поверхность "заряда", как у нас, то надо везде R2 заменить на R(R+d), где
R - расстояние от поверхности первого тела до поверхности второго тела;
d - толщина/диаметр (2 радиуса r) второго тела.
Астрономы могут довольно точно замерить R - расстояние между поверхностями тел в космосе, которые не очень далеки от Земли (например, лучом лазера до поверхности Луны), а о радиусе тела r они судят по видимому в телескоп диаметру d, потом делят его на 2, тогда им, при рассмотрении дополнительной гравитации "масс" от заряженных тел, удобней будет писать везде в знаменателе: R(R+2r) вместо R2
Это уточнение получено при условии, что тела имеют форму пластины, параллелепипеда или куба, а поверхности рассматриваемых тел плоские и параллельны друг к другу. В случае если тела круглые/шарообразные (а во Вселенной почти все тела такие), то задача интегрирования усложняется - надо учесть функцию распределения массы/заряда в объеме шара (второе тело) для пронизывающих потоков, это будет сложная функция. Еще больше усложнится задача, если учесть, что источник дополнительной гравитации "масс" (первое тело) тоже шарообразное тело, и его поверхность - полусфера! Функция излучения с поверхности полусферы тоже будет сложной функцией.
Математики - займитесь, составьте две правильные функции, верно проинтегрируйте - получите еще более строгое уточнение распространения (затухания) дополнительной гравитации f(x) = 1/[R(R+2r)] для сферических тел.
Заодно проинтегрируйте когда затеняющее гравитацию тело шарообразное - уверен, что центр приложения сил не будет точно в центре масс, ведь по пути прохождения через массу/заряд поток ослабевает, при этом каждая струйка потока пройдет разные пути по длине.
В случае Луны, наверняка распределение плотности её массы не симметрично относительно центра, или её форма не строго сферическая, то это и есть причина того, что Луна всегда обращена к Земле одной, более массивной стороной - она не может крутиться вокруг своей оси, даже шатания туда-сюда (либрации) не помогают.

Продолжение читайте на странице gravity-5.html
Содержание сайта и моя почта